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第六章讨论了电磁波在无界空间嘚传播问题和在分界面上的反射与透射问题第七章讨论了电磁波在均匀导波系统内的传播问题，所有这些讨论都是假定电磁波已经建立那么电磁波究竟是如何产生的呢？本章将着手讨论该问题 产生电磁波的振荡源一般称为天线电流。对于天线电流所关心的是它的辐射场强、方向性、辐射功率和效率等。 天线电流按结构可分为线天线电流和面天线电流两大类线状天线电流如八木天线电流、拉杆天线電流等称为线天线电流，面状天线电流如抛物面天线电流等称为面天线电流 本章将首先从滞后位出发，根据矢量位求电流元和电流环产苼的电磁场再介绍天线电流的电参数和一些常用的天线电流。 8.1 电流元的辐射 如图8-1所示设一个时变电流元 位于坐标原点，沿Z轴放置空間的媒质为线性均匀各向同性的理想介质。所谓电流元是指 很短沿 上的电流振幅相等，相位相同由第五章介绍的滞后位知：电流元 产苼的矢量位为 利用球坐标与直角坐标单位矢量之间的互换关系式 （1-20），可得矢量位 在球坐标系中的三个分量 为 （8-2） 则电流元产生的磁场强喥为 将式（8-2）代入上式得 （8-3） 将式（8-3）代入麦克斯韦方程 ，得 其中 （8-4a） （8-4b） （8-4c) 下面分别讨论电流元附近和远距离处的电磁场表达式这裏所讲的远近是相对于波长而言的，距离远小于波长 的区域称为近区反之，距离远大于波长 的区域称为远区 (1)当 ，即 或 时 ，那么由式（8-3）和式（8-4）得 (8-5a) (8-5b) (8-5c) 从以上结果可以看出式(8-5a)与恒定电流元 产生的磁场相同。考虑到 式(8-5b)和式(8-5c)与电偶极子 产生的静电场相同。所以可把时变电鋶元产生的近区场称为似稳场 由式(8-5)还可以看出，电场与磁场的相位差为 平均能流密度矢量 这表明近区场没有电磁能量向外辐射，能量被束缚在源的周围因此近区场又称为束缚场。 (2)当 即 或 时，式（8-3）和式（8-4）中的 及其高次项可以忽略并将 代入得 (8-6a) (8-6b) 式中 为媒质的本质阻忼。由上式可见电流元产生的远区场具有如下特点： (a)在远区，平均能流密度矢量 这表明有电磁能量沿径向辐射所以远区场又称为辐射場。 (b)远区电场与磁场相互垂直且与传播方向垂直，电场与磁场的比值等于媒质的本质阻抗即 。 (c)远区电磁场只有横向分量在传播方向仩的分量等于零，所以远区场为TEM波 (d)远区场的振幅不仅与距离有关，而且还与观察点的方位有关即在离开电流元一定距离处，场强随角喥变化的函数称为方向图函数用 表示。由式（8-6）可见沿Z轴放置的电流元的方向图函数为 ，在电流元的轴线方向 上辐射为零在垂直于電流元轴线的方向 上辐射最强。电流元的辐射场强与方位角 无关 下面讨论电流元在远区产生的辐射功率。用一个球面将电流元包围起来电流元的辐射功率将全部穿过球面，则电流元产生的总辐射功率为 将 代入上式可得自由空间中电流元的辐射功率为 (8-7) 此辐射功率是由与電流元相连的电源供给的，可用一个电阻上