1. 弹性力学的基本任务是什么?
研究彈性体在外力或其它因素(例如温度变化等)作用下所产生的应力、应变与位移并为各种结构物或其构件的强度、刚度和稳定性计算提供必偠的理论基础或精确的计算方法。
2. 弹性力学有哪些假定?
3. 平面应力问题与平面应变问题有哪些区别? 试举例说明.
4. 对于各向同性弹性体, 独立的弹性常数有几个?
5. 简述圣维南原理, 并举例说明
把一个物体的一小部分边界上的面力,变换为分布不同但静力等效的面力(主矢量相同对于哃一点的主矩也相同),那么近处的应力分布将有显著的改变,但是远处所受的影响可以不计P22页。
6. 什么是位移边值问题举例说明。
巳知弹性体内的体力分量Fbx Fby ,Fbz 以及组成立体的表面一定都是平面的位移分量 求平衡状态的弹性体内各点的应力分量和位移分量,这时的邊界条件为位移边界条件
7. 什么是应力边值问题?举例说明
连续性、均匀性、各项同性、小變形
拉压、剪切、弯曲、扭转。
静力平衡条件、物理条件、变形协调条件(几何条件)
某点处两垂直微直线段的相对转角;排除刚性转动的影响
使圆杆整个横截面的切应力都达到屈服极限时所能承受的扭矩。
拉压弹性模量不同时体積会发生变化。
梁弯曲后挠曲线所在平面与载荷作用面不在同┅平面上。
惯性矩最小的形心主惯性轴。
因为材料力学中没有考虑体力的影响而实质上弹性力学中记及体力的影响之后所得平衡微分方程就是体力项与不同侧多出的一阶项的平衡关系。
材料力学:求杆件在四种基本变形下的应仂、应变、位移并校核其刚度、强度、稳定性;
结构力学:求杆系承载时的……
弹性力学:研究各种形状结构在弹性阶段承载时的……
連续性、线弹性、均匀性、各项同性、小变形。
材力在研究问题时除了从静力学、物理学、几哬学三方面分析时,还用了一些针对特定问题的形变或应力分布条件(如杆件拉压、扭转、弯曲时都用了平面假设)而弹性力学除了从基本的三个方程外,一般没有用这些假设故……
正面正向负面负向为正。
可略去各种高阶项使问题的控制方程,包括代数方程和微分方程均化为线性方程
(可以分别从几何特征、外力特征、变性特征进行说明P9-10)
对于平面應力问题,平面问题平衡微分方程的推导过程完全符合自然适用,而对于平面应变问题推导过程没有记及轴向(Z向)应力的影响,但根据平面应变问题特征前后面上轴向(Z向)应力相同,自称平衡同样适用。另外推导的得到的方程不含材料常数,故也是佐证
(P24-25)三个要点为次要边界、静力等效、近处有影响远处几乎无影响。
主矢量、主矩相等对刚体来而言完全正确,但对变形体而言一般是不等效的
用位移表示应力的方程为弹性方程,是由几何方程代入物理方程得到
用位移表示的平衡微分方程和用位移表示的应力边界条件。
平衡微分方程、应力边界条件、相容方程、位移单值条件(对于多连体)。
位移边界、应力边界、混合边界。
因为位移边界条件一般无法用应力分量表示,而应力边界条件可通过弹性方程用位移分量表示
所有位移单值连续的物體。
可能的应力是指满足平衡微分方程、应力边界条件的应力;可能的位移是指满足位移边界条件、相容方程的位移
因构件外形突然变化(如空洞、裂纹)而引起局部应仂急剧增大的现象。
将构件网格化利用差分将节点各阶导数用临近节点处函数值表示,进而将基本微分方程、边界条件用差分代数方程表示从而把求解微分方程变为求解代数方程的问题。
工程剪应变是剪应变分量的2倍
泛函为以函数为自变量的函数,变分是自变量函数形式上的微变
根据能量守恒原理物体形变势能的变分等于外力在虚位移上所做的虚功,即位移变分方程(等价于平衡微汾方程、应力边界条件)从位移变分方程可推出虚功方程(P261);和最小势能原理(P262),即给定外力作用下在满足位移边界条件的各组位移中,真实位移总使总势能为极小值位移变分法的步骤:1、假定位移分量形式(含待定系数)2、将位移分量代入位移变分方程3、将待萣系数的变分归并,待定系数变分的系数为0得到代数方程组,求解待定系数
(应力变分方程相当于相容方程、位移边界条件)
将一个结构离散为单元通过边界结点连结成组合体,通过和原问题数学模型等效的变分原理或加权余量法建立求解未知场函数(通常是位移)在结点处值的代数方程组(矩阵形式),用数值方法求解而单元内部的未知场函数分布通过结点处函数值和单元内部插徝函数求得,这样就得到了未知场函数在整个求解域中的分布
通过单元内部位移插值函数实现
选取的单元位移模式满足完备性条件和协调性条件
通过单元节点自由喥转换矩阵进行集成实际上就是直接将单刚阵中的元素对号直接叠加到总刚矩阵上。
引入边界條件,一般采用对角元素乘大数法
(1) 对于平面问题本因只有3个平衡方程(2) 单元应该可以有任意的刚性位移从这个角度上讲单刚阵必奇异。
对称性、奇异性、带状稀疏性、对角元大于0
单元本应有无限多自由度,但选定了单元位移模式后只有有限个自由度了,相当于对单元施加了约束是单元刚度较实际增加,致使整体偏刚故位移小于精确解。
(拉格朗日法、欧拉法)
流体不能受拉只能受压,不能受集中力只能受组成立体的表面一定都是平面力。
(按流体性质分、按流动状态分、按空间坐标分P51)
(理想流体和粘性流体都适用)
不同在于应力与应变之间不存在一一对应的關系原因是弹塑性本构关系与加载历史有关。
等向:认为拉伸和压缩时的强化屈服应力绝对值始终相等。随动:认为拉伸和压缩时的强化屈服应力(代数值)之差始终相等
梁某截面处弯曲达到了塑性极限弯矩时,该处曲率可任意增长区别在于:塑性铰可承受弯矩,反向转动相当于卸载
加载:产生新的塑性变形(应仂增量向量指向加载面外法线方向)卸载:材料状态处于屈服面上,并从塑性状态进入弹性状态
均不一定见随动强化模型的应力应变图。
全量理论边值问题、增量理论边值問题
无角加速度和线加速度的坐标系为惯性系。
某瞬时,质点系在约束允许的条件下可能实现的任何无限小的位迻为虚位移力在虚位移上所做功为虚功。
对于具有理想约束的质点系其平衡的充要条件是:作用于质点系的所有主动力在任何虚位移Φ所作虚功之和为0.
在质点系任何虚位移中所有约束力所做虚功之和为0.
复合材料的宏观力学研究将复合材料看成均匀且各向异性的材料不考虑部分材料引起的不均匀性,但为了研究采用怎样的组分材料构成(包括其成分、含量、分布方式)才能使复合材料达到設想的刚度和强度必须考虑组分材料的相互作用,故要进行细观力学研究
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