请问下面图片中用基尔霍夫电压定律是怎么求出来的啊？能不能帮我画一个等效的简易电路说明一下..._百度知道
请问下面图片中用基尔霍夫电压定律是怎么求出来的啊？能不能帮我画一个等效的简易电路说明一下...
不用管电流1和2的方向
我有更好的答案
R4组成一个回路，实际上Uab就是这两个虚拟回路上的电压，同样满足基尔霍夫电压律，因为电源的关系，因而这两个回路里面的电流一个是逆时针的，一个是顺时针的，是相反方向的，R3组成一个回路，也可以与R2你可以理解为等效电压Uab可以与R1，因此就有上面两式电流相减的结果
Uab是开路啊，能和其中的一路组成回路吗？
Uab是开路，但是也有电压，为了某些特定的需要譬如说简化问题，我们会用虚拟回路的思想，就是上面说的，ab之间可以看成有个无穷大的电阻器，分别和R1,R3
R2,R4，构成回路，那么在这个电桥中就有两个回路了，就可以分别用两条满足基尔霍夫定律的方程表示。
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com/zhidao/wh%3D600%2C800/sign=1eaebc4c02d7e9fb216e3c4/94cad1c8a786cfcb3d70cf3bc7573b.jpg" esrc="http://h.hiphotos，Ub，Uc://h，UdUc=Ua-R1*I1,Ud=Ua-I2*R3Uab=Uc-Ud=Ua-R1*I1-(Ua-I2*R3)=I2*R3-R1*I1同理Uc=Ub+I1*R2.hiphotos.baidu.com/zhidao/pic/item/94cad1c8a786cfcb3d70cf3bc7573b注意图中加入ABCD四个点A,B,C D点的电压分别为Ua.baidu.baidu
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偶看到电就头疼。。。
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摘要: 基尔霍夫定律是分析与计算电路时的最基本的定律之一。它包括基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电压定律，前者应用于电路中的结点，后者应用于电路中的回路。
先介绍几个概念:
（1）支路:再没有分支的一段电路.每个二端电路.
（2）节点 ...
基尔霍夫定律是分析与计算电路时的最基本的定律之一。它包括基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电压定律，前者应用于电路中的结点，后者应用于电路中的回路。&?XML:NAMESPACE PREFIX = O />
先介绍几个概念:
&?XML:NAMESPACE PREFIX = V />
（1）支路:再没有分支的一段电路.每个二端电路.
（2）节点：两条或两条以上的联结点。
（3）回路：电路中任一闭合路径。
（4）网孔：不含另外支路。
一、基尔霍夫电流定律
基尔霍夫电流定律(：Current& Law)。
（1）表述: 对于电路中任一结点,在任一时刻，流入该结点的电流之和恒等于流出该结点的电流之和.
对图中中的结点b而言，可依KCL写出
这样KCL又可表述为：在任一时刻，电路中的任一结点上的电流的代数和等于零。如果设定流入结点的电流取正号，则从结点流出的电流就取负号。
上式称为基尔霍夫电流方程或结点电流方程。
（2）基尔霍夫电流定律的物理本质就是电荷守恒定律，它反映出电流的连续性。电荷在电路中流动，在任何一点上（包括z结点）既不会消失，也不会堆积，体现了电荷的守恒。
基尔霍夫定律通常应用于结点，也可把它推广应用包围部分电路的任一假设的闭合面，该闭合面就可看作一个广义上的结点，例如在图中所示的电路中，假想闭合面所包围部分电路就可看着一个广义上的结点，对于结点A、B、C分别列出其KCL方程为
三式相加可得
例：为图中所示为某一局部电路，已知
解：对于包含结点B、C、D的假想闭合面
列出方程为
代入有关数据，得
对结点A列KCL方程
二、基尔霍夫电压定律
基尔霍夫电压定律（）（Voltage&& Law）
（1）表述：对与电路中任一回路，在任一时刻，沿某闭合回路的电压降之和等于电压升之和。即：www.diangon.com 也称为回路电压方程。
在图中所示的电路中，按虚线所示的绕行方向，根据电压
参考方向可列出KVL方程为
则KVL又可表述为：在任一时刻沿电路中任一回路所有支路或元件上电压的代数和恒等于零。
在列写KVL方程时，必须选定闭合回路的绕行方向，绕行方向可选定顺时针方向也可选定为逆时针方向当支路或元件电压的参考方向和绕行方向一致时取正号，相反时取负号。
式（1.6.2）称基尔霍夫电压方程或回路电压方程。
⑵ & 物理本质：基尔霍夫电压定律的物理本质就是能量守恒原理。因为电荷沿回路绕行一周以后，它所获得的能量与消耗的能量必然相等。
KVL不仅应用于闭合回路，也同样可把它推广应用于假想回路，即广义回路。在图中，电压
可以看成是联结A和B的另一支路的电压降，这样就可将ABOA看作是一个广义上的闭合回路取绕行方向为顺时针方向，就可列出此广义回路的KVL方程。
例：图中所示中，已知
⑴ 电流源的端电压U
⑵ 各元件的功率
解：设电流源的端电压为U，其参考方向如图中所示。
选顺时针方向为回路绕行方向，列出KVL方程为
各元件的功率
电阻元件：
（消耗功率，作负载）
（发出功率，作）
（消耗功率，作负载） 基尔霍夫定律反映了电路最基本的规律，因此，不论是直流电还是要介绍的交流电路；不论是线性电路还是非线性电路，不论是平面电路还是非平面电路，都普遍适用。
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第1章K8132_《电路分析》_首都师范大学_共149讲
K-1电路的组成与模型
K-2电路变量之电流
K-3电路变量之电位与电压
K-4电路变量之电功率与电能量
K-5基尔霍夫电流定律KCL
K-6基尔霍夫电压定律KVL
K-7电阻元件
K-8独立电压源
K-9独立电流源
K-10受控源
K-11简单电路分析
K-1等效及等效化简
K-2串联电阻电路的等效化简
K-3并联电阻电路的等效化简
K-4混联电阻电路的等效化简
K-5星形和三角形电阻网络的相互等效
K-6星形和三角形电阻网络等效的应用
K-7含理想电压源的二端网络的等效
K-8含理想电流源的二端网络的等效
K-9有伴电源的相互等效
K-10含受控源的二端网络的等效
K-11含受控源的二端网络等效的应用-1
K-12含受控源的二端网络等效的应用-2
K-1图的基本概念
K-2独立方程数
K-3支路电流法
K-4支路电流法例题
K-5网孔电流法
K-6网孔电流法举例说明
K-7网孔电流法例题
K-8结点电压法
K-9结点电压法举例说明1
K-10结点电压法举例说明2
K-11含无伴电压源的结点电压法
K-12含受控电流源的结点电压法
K-13结点电压法例题
K-14综合应用1
K-15综合应用2
K-16综合应用3
K-17综合应用4
K-18综合应用5
K-19综合应用6
K-20电阻电路一般分析方法总结
K-1叠加定理
K-2-叠加定理例题1
K-3叠加定理例题2
K-4含有受控源时叠加定理的使用
K-5叠加定理例题3
K-6叠加定理例题4
K-7叠加定理例题5
K-8叠加定理例题6
K-9齐性定理
K-10齐性定理l例题1
K-11齐性定理l例题2
K-12替代定理
K-13替代定理例题
K-14戴维宁和诺顿定理-基本概念
K-15戴维宁和诺顿等效电路
K-16戴维宁定理的证明
K-17应用戴维宁定理的步骤
K-18戴维宁定理例题1
K-19戴维宁定理例题2
K-20诺顿定理例题1
K-21戴维宁定理和诺顿定理例题
K_戴维南定理和诺顿定理-2
K_戴维南定理和诺顿定理-3；最大功率传输定理
K_电路模型与基本定律复习与习题
K_电阻电路的等效变换复习与习题
K_电阻电路的一般分析方法复习与习题
K_常用的电路定理复习与习题
K_电容元件-1-线性电容
K_电容元件-1-实际电容模型
K_电容元件-2；电感元件-1
K_电感元件-2
K_动态电路
K_换路定则及初始状态的确定-1
K_换路定则及初始状态的确定-2；RC电路的零输入响
K_RC电路的零状态响应-2，RL电路的零输入响应
K_一阶电路的零状态响应；一阶电路的全响应-1
K_一阶电路的全响应-2
K_储能元件复习与习题
K_动态电路的时域分析复习与习题
K-1正弦稳态分析概述
K-2复数的表示形式
K-3复数的运算
K-4旋转因子
K-5复数的运算举例
K-6正弦量的三要素
K-7正弦量的有效值
K-8正弦量例题
K-9正弦量相量表示
K-10相量的性质
K-11基尔霍夫定律的相量形式
K-12基尔霍夫定律相量形式的应用
K-13电阻元件的相量模型
K-14电阻元件阻抗特性的仿真
K-15电感元件的相量模型
K-16电感阻抗特性的仿真
K-17电容元件的相量模型
K-18电容阻抗特性的仿真
K-19RLC元件阻抗特性总结
K-20复数阻抗
K-21阻抗的串联及分压
K-22阻抗应用例题
K-23复数导纳
K-24导纳的并联与分流
K-25阻抗导纳例题1
K-26阻抗导纳例题2
K-27阻抗导纳例题3
K-28正弦稳态电路相量分析法
K-29正弦稳态电路的相量分析举例1
K-30正弦稳态电路的相量分析举例2
K-31正弦稳态电路的相量分析举例3
K-32正弦稳态电路的相量分析举例4
K-33瞬时功率
K-34有功功率和功率因数
K-35无功功率
K-36视在功率和复功率
K-37正弦稳态电路功率例题1
K-38正弦稳态电路功率例题2
K-39正弦稳态电路功率例题3
K-40最大功率传输之共轭匹配
K-41最大功率传输之模匹配
K-42最大功率传输例题
K-43谐振的概念及条件
K-44频率特性
K-45电压谐振
K-46品质因数
K-47RLC并联谐振
K-48谐振例题1
K-49谐振例题2
K-1自感与互感
K-3耦合系数
K-4耦合电感元件的相量模型
K-5顺接串联的去耦等效
K-6反接串联的去耦等效
K-7顺接并联的去耦等效
K-8反接并联的去耦等效
K-9同名端相连Y形连接的去耦等效
K-10异名端相连Y形连接的去耦等效
K-11去耦等效例题1
K-12去耦等效例题2
K-13理想变压器
K-14理想变压器例题
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1. 关于中学电路内容的一点儿comment中学阶段的电学既有电路分析的内容，也有关于电场和磁场的内容，不过对于路和场之间的联系可能在中学阶段讲得不是特别清楚。比如说：- 串联怎么就分压了？- 并联怎么就分流了？- 这些电路分析的方法都是哪里跳出来的？这些问题的答案都与电磁学的内容紧密相关所以我在下面先简要地提一下电路分析里某些规则的电磁学来源~~当知道了电路分析的规则与电磁学的紧密联系之后，我们同样可以从电磁学出发，得到一套关于“磁路分析”的规则。。。这就是本文要做的事情
2. 欧姆定律以及基尔霍夫的两个定律中学阶段的欧姆定律很简单，就是nice and simple...不过在1827年，人家欧姆提出这个定律的时候貌似不是这个样子的而是这个样子的- J是电流密度，矢量，单位A/m^2- σ是电导率，标量，单位S/m- E是电场，矢量，单位V/m or N/C按照最初的形式来看，与其说欧姆定律是个电路定律，倒不如说是电磁学的基本定律之一这个定律完全是由实验得出的，没有任何额外的数学证明。。欧姆刚提出这个定律的时候，被当时的德国教育部长说是“异端邪说”。。= =另外还有某物理教授这样指责欧姆：“以崇高眼光仰看这世界的人士，必须远离这本无可救药、妄生穿凿的谬书，其唯一目的乃是彻底诋毁大自然的尊严”当时德国盛行的黑格尔哲学认为：因为大自然井井有序，而且只要经过合理推论就可获得科学真理，所以，并不需要靠做实验来了解大自然。于是欧姆这种纯粹靠实验拼出来的关系式大概令这些黑格尔的门徒很不爽。。。好吧，一不小心又开始扯黑历史了。。嗯，总之，欧姆定律如同牛顿第二定律一样，完全是由实验获得的，我们既可以把它当作一个电路的基本定律，也可以把它当作一个电磁学的基本定律来看待（虽说微观上或许可以用drift velocity之类的玩意来“证明”欧姆定律，but let's just stop right here去游个泳，明天或者周末再慢慢写。。
楼主小心水深。。
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这是中道崩殂的节奏么！
加油，加油
开讲之前先感叹一下昨天遇到的小受~~昨天LZ去游泳，运气很好，竟然是包场！在慢道独自游了十来分种，又进来个人。于是便抬头看了一眼。。。。。。说实在的，那一瞬间我差点儿以为自己掉出了三次元。。。那精致的五官，头发，身材，肌肤。。简直TM不是三次元世界里应有的。光背影就能感觉出很棒，侧脸很美好，正脸更是无法用言语形容，帅到我想死啊啊啊啊！！！要我说的话，感觉就像是某个帅死人不偿命的二次元人物被人做成MMD用的3D模型然后放进MMD里随便跳个get up & move上传B站能放倒一大片花痴女的那种为了避免被闪瞎，LZ立刻把头放进了水里希望他能选其他泳道这帅哥貌似不太会游泳，偏偏选了LZ所在的slow lane...你选这道在我面前晃悠是想彻底摧毁俺的自尊么？然后LZ一直想着要避开那双闪耀的目光，不愿意被闪瞎，不知不觉越游越快。。这样过了20分钟后我就出去了。结果今天起床后背和腰部一片酸痛，上班差点儿迟到啊啊啊啊！！！后来想想要是能拍下来就好了Alright，感叹完美好的小受之后搬出基尔霍夫老爷子继续讲昨天的东西~~~--------------------------------------------------------------------------嗯哼~~继续昨天的讲的东西。。除了欧姆定律之外，所有合格的电气工程师还需要知道基尔霍夫的两个定律。一般来说，这两个定律是高中竞赛党和大学党的玩物。其实它们非常简单，在我看来甚至多少有点儿“正确的废话”的感觉基尔霍夫电流定律(KCL)：所有进入某节点的电流的总和等于所有离开这节点的电流的总和(该图中i1+i4=i2+i3)也就是说，对于任意节点，可以有，为什么？电荷守恒呗。要是流入流出的电流持续不平衡的话，该节点肯定会有电荷聚集，再明显不过的事实了。。。“并联支路电流的总和等于干路电流”，“串联电路中电流处处相等”这些规则其实都可以说是KCL（也是电荷守恒定律）的完美体现！
准大一狗先顶再看
第二个定律是基尔霍夫电压定律(KVL)：沿着闭合回路所有元件两端的电势差（电压）的代数和等于零。这个定律用起来也很简单，“串联分压”就是一个很好的体现。KVL告诉你分到所有电阻上的电压加起来就等于电源电压，具体到每个电阻上分到多少电压则由欧姆定律来决定。下边我就给个很简单的例子：俩电阻串联！基尔霍夫电压定律告诉我们：欧姆定律与电荷守恒定律告诉我们（注意电流处处相等）：三式联立:我刚刚“证明”了“串联等效电阻就是阻值的相加”这一规则虽说这么干貌似有点儿小题大做，不过这确实是直接由最最基本的定律出发得到的事实。基尔霍夫电压定律的电磁学背景比“电荷守恒”要难理解一些，所以单独开一楼。。~~
用一句话来说，KVL的电磁学背景就是：静电场一定都是保守场好吧。。“保守场”这个词汇一般来说也只是高中竞赛党和大学党的玩物我试试用高中的公式能不能说明保守场的性质。。还记得静电场的公式吧？这个公式说明了一个很重要的事实：静电场E的数值表明了电势φ随距离d上升/下降的快慢，E的数值大，电势变化很快，反之亦然。换种写法就是：现在我们再来用这个关系看看刚才那个电路！！！我们从这个关系可以看出，电流的方向和电场E的方向是一致的，所以图中的E的方向与电流是相同的（也就是说电场主要存在于电路的内部）。请注意这个E的大小在电路里并不是处处相同的。然后再想像一下把这个电路分成一小段一小段，每段的长度是Δdk基尔霍夫第二定律告诉我们：沿着闭合回路所有元件两端的电势差（电压）的代数和等于零。写成数学形式就是：如果说我们把这个电路分成N多段，以至于Δdk趋向于无穷小的时候，就变成这样了：（这样写很不规范，but hopefully you get the idea...）上面这个东东写成积分的形式其实就是：这就是所谓“保守场”的性质了！静电场沿闭合回路C的积分为零！！这就是KVL的电磁学背景！可能有点儿难以理解，如果有困惑的话一定要告诉我哦！~~
好了，电路部分已经写完了。。总结起来就是：- 欧姆定律和基尔霍夫两个定律是电路分析最最基础的规则，而这两个规则都与电磁学的知识紧密相关- “串联分压”，“串联电路电流处处相等”等规则其实都可以看作是人们对上述基本定律的简单推论，可以当成简化计算的经验来使用明天如果不出意外的话，我就会正式开始从麦克斯韦方程出发，得到一套关于“磁路分析”的理论！！--------------------------------------------------------------------------------话说今天的游泳馆又回到了抠脚大汉和普通妹子共存的常态。。果然与惊世骇俗的美人儿在同一个游泳馆，同一泳道包场独处玩水儿神马的。。。是可遇而不可求的！
初中电磁学没学好准高二很快就要重新接触它们了我有点害怕啊怎么办
我还是中学生的时候，如果看到基尔霍夫，就果断点右上角了。
坑爹。。谁TM上传残缺不全的I/O数据库害老子周末加班---------------------------------------------------------------------------3. 磁场的方程昨天是先从欧姆定律和基尔霍夫定律出发，倒推出了这些定律背后的电磁学背景。这回我把顺序倒过来，先给出磁场的方程，然后作出简化，从而得到“磁路分析”的一套规则。大家都知道，通电导线周围会有磁场判断磁场方向大家都知道用右手定则，但是磁场大小怎么计算呢？安培环路定律指出：磁场强度沿闭合环路C的积分 = 穿过该环路的总电流举个应用的例子:图中电流I流入屏幕，由右手定则可知磁场的方向与闭合环路C所示方向相同你知道磁场强度H的大小在是随半径递减的（假设导线非常非常细，这样看上去只是一个点），所以根据安培环路定律有：H是磁场强度如果你以前只听说过磁感应强度B这个物理量的话，没有关系，这里你只需要知道B=μHμ是磁导率如果对B和H的联系和区别感兴趣的话请参考这个精品贴：
关于磁导率这个东西，我再多啰嗦两句。。Just serve as a reminder在电磁学中，磁导率是一种材料对一个外加磁场线性反应的磁化程度。什么意思？我不妨再举个例子好了：大家都知道通电螺线管会产生像条形磁铁一般的磁场。但是实际操作的时候，如果你不在螺线管里插个铁芯的话，那就要相当大的电流才产生比较像样的磁场，否则这个螺线管连回形针都不见得能吸起来。而插了铁芯之后效果要好上N倍，只要弄一点点电流就能轻松吸起回形针了。这是因为铁这种材料的μ值远高于空气，意思就是说对于同样大小的外磁场，铁的磁化反应很“强烈”，而空气就对外磁场就好像“爱理不理”的样子，只有很微弱的反应。
4. 磁路终于开始触及本文的正题了。。。我先不回答“磁路是什么”这种很Generic的问题就好比我告诉一个以前从没听说过“电路”这个词的人：“是由电气设备和元器件, 按一定方式连接起来，为电荷流通提供了路径的总体。”你觉得这种字典式的定义能make sense么。。？所以我下边还是继续举例子，让读者自行感觉一下什么是“磁路”吧。让我来说的话，磁路分析就是对磁场分布的一种近似方法，就好像电路分析其实也是对电磁学的一种近似一样。“磁路”这个概念在电气工程领域里尤其有用，因为很多电气设备的几何结构非常复杂。如果你想直接套麦克斯韦方程精确求解某三相变压器或者异步电机的电磁场分布的话，那我劝你还是放弃的好，因为多半是没门儿的，绝对算不来或许你可以用MATLAB之类的计算机软件做个精确度很高的数值模拟，但是在电气大神特斯拉的那个年代里，甚至70年代之前可没有高速计算机这么神奇的东西。。你们觉得以前的工程师们是怎么设计出各式各样的机电设备的呢？
上图就是个很简单的磁路，一个通电线圈捆在一个方形铁芯上就成了。我们假设横截面积Ac处处相同。因为铁芯的磁导率远高于空气，所以基本上所有的磁力线都在铁芯里边，就如同在电路里电场的场线基本上都集中在导线里一样。这个铁芯里之所以会出现磁通是因为有通电螺线管的存在，如果说磁通相当于磁路里的“电流”的话，那么这个通电螺线管自然就是“电源”了。电路的里的电源可以用电压V这个物理量来描述，而磁路里的“磁源”则是用磁动势(Magnetomotive force, mmf)来描述的。一个线圈产生的磁动势是这么定义的：- F是磁动势，单位A.turn- N是线圈匝数- i是线圈电流
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