天线的方位角、俯仰角相对于天线是从什么方位看的 - 问通信专家
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天线的方位角、俯仰角相对于天线是从什么方位看的
天线的方位角、俯仰角相对于天线是从什么方位看的，同时下倾0度，1/2度之类的是什么意思啊
提问者: &提问时间: &
• 是不是天线的方位角
• 宏站天线方位角、俯仰角如何调整
• 抑制同频邻区干扰的手段包括什么？
A调整Rs功率
B调整天线方位角和下倾角
D调整天线挂高
选择题的。
• 抑制同频邻区干扰的手段包括什么？
A调整Rs功率
B调整天线方位角和下倾角
D调整天线挂高
• 用罗盘测量天线方位角的误差
• GSM与TD-LTE的独立天线覆盖方向（方位角）相同，那么这两副天线的水平隔离度该是多少？如何计算？
• 请问两个天线的方位角小于多少就会造成影响呢
其他答案&(4)
是在天线的正面观看方位角 下倾就是天线与抱杆的角度 就是下倾度数 &
&&&&专家指数：236&&&&
天线的方位角从天线覆盖的正前方500米来确定；&下倾角从天线背面从量角器进行测量；&1/2是指馈线尺寸。
&&&&专家指数：19676&&&&
天线的方位角是根据信号的覆盖需求而定，以正北为0度，一圈360，哪个角度有覆盖需求，天线就朝向哪个方向，这就是方位角下倾角有机械下倾角和电子下倾角之分，机械下倾是天线后背的卡子与抱杆的夹角，上面有刻度，电子下倾可以通过电调器实现后台驱动下倾角是根据天线的挂高和扇区覆盖的距离而定，过大会出现越区覆盖，过小会出现覆盖空洞希望对你有帮助
&&&&专家指数：3&&&&
方位角就是天线辐射面水平方向的调节，俯仰角就是天线辐射面垂直方向的调节。下倾*度就是垂直面波束下倾。
&&&&专家指数：39&&&&
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在圆心上，角的两边与圆周相交的角叫做圆心角。如右图，∠AOB的顶点O是圆O的圆心，OA、OB交圆O于A、B两点，则∠AOB是圆心角。
圆心角概念
顶点在圆心上，角的两边与圆周相交的角叫圆心角。圆心角∠AOB的取值范围是0°&∠AOB&360°
圆心角特征识别
①顶点是圆心；
②两条边都与圆周相交。
圆心角计算公式
①　L(弧长)=(r/180)XπXn（n为圆心角度数，以下同）；
②S(扇形面积) = (n/360)Xπr2；
③扇形圆心角n=（180L）/（πr）（度）。
④K=2Rsin(n/2) K=弦长；n=弦所对的圆心角，以度计。
圆心角定理
圆心角的度数等于它所对的弧的度数。
与弧、弦、弦心距的关系
在同圆或等圆中，若两个圆心角、两条弧、两条弦、两条弦的弦心距中有一组量相等，则对应的其余各组量也相等。
理解：(定义）
(1)等弧对等圆心角
(2)把顶点在圆心的周角等分成360份时，每一份的圆心角是1°的角．
(3)因为在同圆中相等的圆心角所对的弧相等，所以整个圆也被等分成360份，这时，把每一份这样得到的弧叫做1°的弧．
(4)圆心角的度数和它们对的弧的度数相等．
在同圆或等圆中,如果(1)两个圆心角,(2)两条弧,(3)两条弦(4)两条弦上的弦心距中,有一组量相等,那么它们所对应的其余各组量都分别相等
与圆周角关系
在同圆或等圆中,同弧或同弦所对的等于二分之一的圆心角。
定理证明：证明。
作直径CD，
∵OA = OB = OC
∴∠OBC = ∠OCB ∠OAC = ∠OCA
∴∠BOD = ∠OBC+∠OCB = 2∠BCD
即：∠BCD = 1/2∠BOD
同理：∠ACD = 1/2∠AOD
∴∠ACB = ∠BCD - ∠ACD
= 1/2（∠BOD - ∠AOD）
= 1/2∠AOB[1]
．搜狗问问．&#91;引用日期&#93;自旋_百度百科
[zì xuán]
在中，自旋是所具有的引起的，虽然有时会与古典力学中的自转相类比，但实际上本质是迥异的。古典意义中的自转，是物体对于其质心的旋转，比如地球每日的自转是顺着一个通过地心的极轴所作的转动。
首先对提出自转与相应概念的是1925年由 Ralph Kronig 、George Uhlenbeck 与 Samuel Goudsmit 三人所为。然而尔后在量子力学中，透过理论以及实验验证发现基本粒子可视为是不可分割的点粒子，是故物体自转无法直接套用到自旋角动量上来，因此仅能将自旋视为一种内在，为粒子与生俱来带有的一种角动量，并且其量值是的，无法被改变（但自旋角动量的指向可以透过操作来改变）。
自旋对原子尺度的系统格外重要，诸如单一、、电子甚至是，都带有正半奇数（1/2、3/2等等）或（0、1、2）的自旋；半整数自旋的粒子被称为（如电子），整数的则称为（如光子）。也带有自旋，其由组成（可能是基本粒子）之自旋透过加法所得；例如质子的自旋可以从和胶子的自旋得到。
人造卫星自旋
自旋角动量是系统的一个可观测量，它在空间中的三个分量和轨道角动量一样满足相同的对易关系。每个粒子都具有特有的自旋。角动量遵从角动量的普遍，p=[J（J+1）]0.5h，为自旋角动量，J = 0，1 / 2 ， 1，3/2，……。
自旋为半奇数的粒子称为子，服从费米 -统计；自旋为0或的粒子称为玻色子，服从玻色-爱因斯坦统计 。复合是其内部各组成部分之间相对轨道角动量和各组成部分自旋的向量和，即按量子力学中角动量相加法则求和。已发现的粒子中，自旋为整数的，最大自旋为4；自旋为半奇数的，最大自旋为3/2。
自旋是微观粒子的一种性质。自旋为0的粒子从各个方向看都一样，就像一个点。自旋为1的粒子在旋转360度後看起来一样。自旋为2的粒子旋转180度，自旋为1/2的粒子必须旋转2圈才会一样。 自旋为1/2的粒子组成宇宙的一切，而自旋为0，1，2的粒子产生物质体之间的力。微观粒子服从。
自旋的发现，首先出现在的发射光谱课题中。于1924年，沃尔夫冈·首先引入他称为是「双值量子自由度」(two-valued quantum degree of freedom)，与最外壳层的电子有关。这使他可以形式化地表述泡利不相容原理，即没有两个电子可以在同一时间共享相同的量子态。
泡利的「自由度」的物理解释最初是未知的。Ralph Kronig，Landé的一位助手，于1925年初提出它是由电子的自转产生的。当泡利听到这个想法时，他予以严厉的批驳，他指出为了产生足够的角动量，电子的假想表面必须以超过光速运动。这将违反。很大程度上由于泡利的批评，Kronig决定不发表他的想法。
当年秋天，两个年轻的荷兰物理学家产生了同样的想法，George Uhlenbeck和Samuel Goudsmit。在的建议下，他们以一个小篇幅发表了他们的结果。它得到了正面的反
应，特别是在Llewellyn Thomas消除了实验结果与 Uhlenbeck 和 Goudsmit 的（以及 Kronig 未发表的）计算之间的两个矛盾的系数之后。这个矛盾是由于电子指向的切向结构必须纳入计算，附加到它的位置上；以来说，需要一个描述。切向丛效应是相加性的和相对论性的（比如在c趋近于无限时它消失了）；在没有考虑切向空间朝向时其值只有一半，而且符号相反。因此这个与後来的相差系数2(Thomas precession)。
尽管他最初反对这个想法，泡利还是在1927年形式化了自旋理论，运用了埃尔文·薛定谔和沃纳·海森堡发现的理论。他开拓性地使用作为一个自旋算子的群表述，并且引入了一个二元旋量。
泡利的自旋理论是非相对论性的。然而，在1928年，发表了式，描述了相对论性的电子。在狄拉克中，一个四元所谓的「狄拉克旋量」被用于电子波函数。在1940年，泡利证明了「」，它表述了费米子具有半整数自旋，玻色子具有整数自旋。
自旋自旋量子数
自旋基本粒子
对于像、电子、各种夸克这样的，理论和实验研究都已经发现它们所具有的自旋无法解释为它们所包含的更小单元围绕质心的自转（参见经典电子半径）。由于这些不可再分的基本粒子可以认为是真正的，因此自旋与质量、电量一样，是基本粒子的内禀性质。
在中，任何体系的都是的，其取值只能为s×h/2π。
其中h/2π是，s称为自旋量子数，自旋量子数是或者(0, 1/2, 1, 3/2, 2,……)，自旋量子数可以取半整数的值，这是自旋量子数与轨道量子数的主要区别，后者的量子数取值只能为整数。的取值只依赖于粒子的种类，无法用现有的手段去改变其取值（不要与自旋的方向混淆，见下文）。
例如，所有电子具有s = 1/2，自旋为1/2的基本粒子还包括、和夸克，光子是自旋为1的粒子，理论假设的是自旋为2的粒子，已经发现的在基本粒子中比较特殊，它的自旋为0。
自旋亚原子粒子
对于像、及这样的，自旋通常是指总的角动量，即亚原子粒子的自旋角动量和轨道角动量的总和。亚原子粒子的自旋与其它角动量都遵循同样的量子化条件。
通常认为亚原子粒子与基本粒子一样具有确定的自旋，例如，质子是自旋为1/2的
粒子，可以理解为这是该亚原子粒子能量量低的自旋态，该自旋态由亚原子粒子内部自旋角动量和轨道角动量的结构决定。
利用第一性原理推导出亚原子粒子的自旋是比较困难的，例如，尽管我们知道质子是自旋为1/2的粒子，但是原子核自旋结构的问题仍然是一个活跃的研究领域。
自旋原子和分子
原子和分子的自旋是原子或分子中未成对之和，未成对电子的自旋导致原子和分子具有。
自旋自旋与统计
粒子的自旋对于其在中的性质具有深刻的影响，具有半整数自旋的粒子遵循，称为，它们必须占据反对称的量子态（参阅可区分粒子），这种性质要求费米子不能占据相同的，这被称为。另一方面，具有整数自旋的粒子遵循，称为，这些粒子可以占据对称的量子态，因此可以占据相同的量子态。对此的证明称为自旋统计理论，依据的是量子力学以及。事实上，自旋与统计的联系是狭义相对论的一个重要结论。
自旋自旋电子学
皇家科学院表示，2007年物理学奖奖励的是从电脑硬盘读取数据的技术根源。法国科学家费尔和德国科学家格林贝格尔1988年发现的，大大提高了器件性能，使我们的计算机硬盘体积越来越小，而容量越来越大。
然而，这项发现的伟大之处还不仅如此。
《科学时报》记者就此采访了该领域4位学者。其中物理研究所研究员表示：“和格林贝格尔种下了一粒种子，随着20世纪90年代应用的突破，这粒种子长成了一棵小苗——，这是一个成长很快、前景广阔的磁学分支。”
自旋的直接的应用包括：核磁共振谱、谱、质子密度的磁共振成像，以及巨磁电阻硬盘磁头。自旋可能的应用有等。以电子自旋为研究对象，发展创新磁性材料和器件的学科分支称为。}